استنتاج القوة الدافعة المستحثة اللحظية

• نأخذ ضلعًا من الملف الدوار طوله L، يدور في دائرة نصف قطرها r بسرعة زاوية ω.
• السرعة الخطية للضلع: v = ω r
• ω السرعة الزاوية، وω = 2π f حيث f التردد.
• القوة الدافعة المستحثة في الضلع الواحد: \[\begin{gathered}\,\text{emf} = B L v \sin \theta = B L \omega r \sin \theta \end{gathered}\]
• θ الزاوية بين اتجاه السرعة واتجاه الفيض.
• الضلعان المتقابلان يسهمان معًا، فالقوة الدافعة الكلية للملف:

\[\begin{gathered}\,\text{emf} = 2 B L \omega r \sin \theta \end{gathered}\]

• ولأن مساحة وجه الملف A = L × 2r:

\[\begin{gathered}\,\text{emf} = B A \omega \sin \theta \end{gathered}\]

• وإذا كان عدد لفات الملف N:

\[\begin{gathered}\,\text{emf} = N B A \omega \sin \theta \end{gathered}\]

• أي أن القوة الدافعة تتغير جيبيًا مع الزمن (منحنى جيبي).

القيمة العظمى

• تبلغ القوة الدافعة نهايتها العظمى عندما sin θ = 1، أي θ = 90°، حين يكون مستوى الملف موازيًا لخطوط الفيض:

\[\begin{gathered}(\,\text{emf})_{\,\text{max}} = N B A \omega = N B A (2\pi f)\end{gathered}\]

• وتكون صفرًا عندما θ = 0°، أي حين يكون الملف عموديًا على اتجاه الفيض.
• بدلالة النهاية العظمى:

\[\begin{gathered}\,\text{emf} = (\,\text{emf})_{\,\text{max}} \sin \theta = (\,\text{emf})_{\,\text{max}} \sin (2\pi f t)\end{gathered}\]

التيار المستحث

• يتناسب التيار المستحث طرديًا مع القوة الدافعة:

\[\begin{gathered}I = I_{\,\text{max}} \sin (2\pi f t)\end{gathered}\]

• يبلغ التيار نهايته العظمى عندما تبلغ القوة الدافعة نهايتها العظمى.
• يكون التيار صفرًا عندما تنعدم القوة الدافعة.